На учебных стрельбах торпеда и корабль-цель движутся пересекающимися под прямым углом курсами. скорость цели 5 м/с, скорость торпеды 24м/с. наименьшее расстояние между торпедой и целью 50м. найдите промежуток времени между моментами прохождения точки пересечения курсов целью и торпедой. ответ в с.

По этой причине уменьшится сопротивление между точками в и г и, следовательно, уменьшится сопротивление всей цепи rэкв. Ток I1 = U/rэкв увеличится.

Вследствие увеличения падения напряжения на резисторе r1 напряжение Uвг между точками в и г уменьшится, что следует из выражения Uвг = U – I1r1. Таким образом, ток I2=Uвг /r2уменьшится.Из первого закона Кирхгофа I1=I2+I3 следует, что, поскольку I1 увеличится, а I2 уменьшится, I3возрастет, напряжение Uва =U1=I3r3 увеличится, а напряжениеU2 =U - Uва –I1r1 уменьшится.1-10. Две лампы, имеющие одинаковые номинальные напряжения 110 В и номинальные мощности Р1ном=50 Вт и Р2ном=150 Вт, соединены последовательно и включены в сеть с напряжением U=220 В.Определить напряжения на лампах и мощности, потребляемые каждой лампой, если допустить, что сопротивление ламп не зависит от тока. Указать неправильный ответ.1. P1 = 112,5 Вт. 2. P2=336 Вт. 3. U1 = 165 В. 4. U2=55 В.Решение 1-10. Из формулы Pном=Uном Iном= U2 ном /r сопротивление лампы Л1 равноR1 = U2 ном / P 1ном = 1102/50 = 242 Ом. Сопротивление лампы Л2 равноR2 = U2 ном / P 2ном = 1102/150 = 80.5 Ом.Общее сопротивление цепиRэкв = r1+r2 = 242 + 80,5 = 322,5 Ом.Ток лампI= U/rэкв = 220/322,5 = 0,682 А.Напряжения на лампах Л1 и Л2U1 =Ir1 = 165 В; U2 = Ir2 = 55 В.Мощность лампы Л1Р1 =I2r1 = 0,6852* 242 = 112,5 Вт.Мощность лампы Л2Р2 = I2r2 = 0,6852-80,5 = 37,5 Вт.Лампа Л1 нить накала которой рассчитана на мощность 50 Вт,при мощности 112 Вт перегорит.1-14. На рис. 1.14, б изображены графики зависимости напряжения Up на резисторе rл цепи, изображенной на рис. 1.14, а, от положения движка реостата rр. Какому соотношению сопротивлений rа и rv примерно соответствуют графики? Указать неправильный ответ.1. А для rп<rp/2. 2. Б для rп=оо. 3. В для rп=rp 4. Г для rp<гр,a) б)Решение 1-14. Уравнения Кирхгофа для цепиI=I1 + Iп (1)Uп = Iпrп= I1rx (2)U = I1rx + I(rp-rx) (3)Подставив в (1) Iп из (2) получимI = I1 + I1rx /rп (4)Подставив I из (4) в (3) , получимU = I1rx +( I1 + I1rx /rп)( rp-rx) = I1rx + I1rp - I1rx + I1 rp rx /rп - I1r2x /rп (5)Разделив (2) на (5) , получимUп / U = I1rx / (I1rp + I1 rp rx /rп - I1r2x /rп) = 1 / (rp / rx + rp / rп - rx / rп ) (6)Допустим, rп = ∞ , тогда из (6) следует Uп / U = rx / rp ; при rx / rp = 0 имеем Uп / U =0 ; при rx / rp= 0,5 имеем Uп / U =0,5; при rx / rp = 1 имеем Uп / U =1.Следовательно, условию rп = ∞ соответствует прямая Б.

Фа́за колеба́ний полная — аргумент периодической функции, описывающейколебательный или волновой процесс.

Фаза колебаний начальная — значение фазы колебаний (полной) в начальный момент времени, т.е. при t = 0 (для колебательного процесса), а также в начальный момент времени в начале системы координат, т.е. при t = 0 в точке (x, y, z) = 0 (для волнового процесса).

Фаза колебания (в электротехнике) — аргумент синусоидальной функции (напряжения, тока), отсчитываемый от точки перехода значения через нуль к положительному значению

Как правило, о фазе говорят применительно к гармоническим колебаниям или монохроматическим волнам. При описании величины, испытывающей гармонические колебания, используется, например, одно из выражений

Аналогично, при описании волны, распространяющейся в одномерном пространстве, например, используются выражения вида

для волны в пространстве любой размерности (например, в трехмерном пространстве)

Фаза колебаний (полная) в этих выражениях — аргумент функции, т.е. выражение, записанное в скобках; фаза колебаний начальная — величина φ0, являющаяся одним из слагаемых полной фазы. Говоря о полной фазе, слово полнаячасто опускают.

Поскольку функции sin(…) и cos(…) совпадают друг с другом при сдвигеаргумента (то есть фазы) на  то во избежание путаницы лучше пользоваться для определения фазы только одной из этих двух функций, а не той и другой одновременно. По обычному соглашению фазой считают аргумент косинуса.

То есть, для колебательного процесса (см. выше) фаза (полная)
для волны в одномерном пространстве
для волны в трехмерном пространстве или пространстве любой другой размерности:

,

где  — угловая частота (величина, показывающая, на сколько радиан или градусов изменится фаза за 1 с; чем величина выше, тем быстрее растет фаза с течением времени); t— время;  — начальная фаза (то есть фаза при t = 0); k— волновое число; x — координата точки наблюдения волнового процесса в одномерном пространстве; k — волновой вектор; r — радиус-вектор точки в пространстве (набор координат, например,декартовых).

В приведенных выше выражениях фаза имеет размерность угловых единиц (радианы, градусы). Фазу колебательного процесса по аналогии с механическим вращательным также выражают в циклах, то есть долях периода повторяющегося процесса:

1 цикл = 2 радиан = 360 градусов.

В аналитических выражениях (в формулах) преимущественно (и по умолчанию) используется представление фазы в радианах, представление в градусах также встречается достаточно часто (по-видимому, как предельно явное и не приводящее к путанице, поскольку знак градуса не принято никогда опускать ни в устной речи, ни в записях). Указание фазы в циклах или периодах (за исключением словесных формулировок) в технике сравнительно редко.

Иногда (в квазиклассическом приближении, где используются квазимонохроматические волны, т.е. близкие к монохроматическим, но не строго монохроматические) а также в формализме интеграла по траекториям, где волны могут быть и далекими от монохроматических, хотя всё же подобны монохроматическим) рассматривается фаза, являющаяся нелинейной функцией времени t и пространственных координатr, в принципе — произвольная функция