ответ: ρ=1890.
Объяснение:
Пусть p кг/м³ - плотность материала шара, V - его объём, k Н/м - жёсткость пружины, x м - её удлинение под действием силы тяжести при отсутствии сосуда, x1 м - то же при наличии сосуда. При отсутствии сосуда на шар действуют сила упругости пружины F=k*x и сила тяжести Fт=m*g, где m=p*V - масса шара, g - ускорение свободного падения. Так как по условию шар неподвижен, то F=Fт, или k*x=p*V*g (*). При наличии сосуда на шар действуют сила упругости F1=k*x1, сила Архимеда F2=p0*V0*g и сила тяжести Fт=p*V*g, где V0=μ*V=0,6*V - часть объёма шара, погружённая в жидкость. Так как и в этом случае шар неподвижен, то F1+F2=Fт, или k*x1+p0*V0*g=p*V*g, или k*x1+900*0,6*V*g=k*x1+540*V*g=p*V*g (**). И так как по условию x1=x/η=x/1,4, то отсюда x=1,4*x1 м. Подставляя это выражение в уравнение (*) и присоединяя к нему уравнение (**), получаем систему уравнений:
1,4*k*x1=p*V*g
k*x1+540*V*g=p*V*g
Из первого уравнения находим p=1,4*k*x1/(V*g). Разделив теперь второе уравнение на произведение V*g, получаем уравнение k*x1/(V*g)+540=p. Умножив это уравнение на 1,4, приходим к уравнению
p+756=1,4*p. Решая его, находим p=756/0,4=1890 кг/м³.
Все вещества делятся на диамагнетики и парамагнетики, в зависимости от того имеют ли их молекулы свой магнитный момент или нет.
Например, атомарный водород это парамагнетик, так как атом водорода имеет магнитный момент. А молекулярный водород это диамагнетик, так как молекула водорода не имеет своего магнитного момента (атомы водорода соединены в молекулу так, что оба магнитных момента компенсируют друг друга).
При низких температурах магнитные моменты атомов парамагнетиков могут образовывать самые разные разные структуры, как хаотические (спиновые стекла), так и упорядоченные (спиральные, треугольные, зонтичные, антиферромагнитные, ферромагнитные, ферримагнитные и другие).
Самой простой из этих "магнитозамороженных" структур является ферромагнитная структура. Это когда все магнитные моменты всех молекул направлены в одну сторону.
Так вот, те парамагнетики, которые при низких температурах переходят в ферромагнитную фазу, как раз и называются ферромагнетиками. Типичный пример, это железо. отличительная особенность ферромагнетиков заключается в том, что после их намагничивания во внешнем магнитном поле, у них остается остаточная намагниченность, та есть получается постоянный магнит. (Кроме ферромагнетиков таким же свойством обладают и ферриты с ферримагнитной структурой парамагнетика.)
При высоких температурах магнитные порядки в парамагнетиках нарушаются. При таких температурах магнитные моменты молекул парамагнетиков беспорядочно хаотично вращаются, причем не согласовано с магнитными моментами соседних молекул.
Объяснение:
