Объяснение:
При послідовному з'єднанні провідників (мал. 1.) сила струму у всіх провідниках однакова:
I1 = I2 = I.
Послідовне з'єднання провідників
За законом Ома, напруги U1 і U2 на провідниках рівні
U1 = IR1, U2 = IR2.
Загальна напруга U на обох провідниках дорівнює сумі напруги U1 і U2:
U = U1 + U2 = I(R1 + R2) = IR,
де R – електричний опір всього кола. Звідси слідує:
R = R1 + R2.
При послідовному з'єднанні повний опір кола дорівнює сумі опорів окремих провідників.
Цей результат справедливий для будь-якого числа послідовно з'єднаних провідників.
Паралельне з'єднання
При паралельному з'єднанні (мал. 2) напруга U1 і U2 на обох провідниках однакові:
U1 = U2 = U.
Сума струмів I1 + I2 , що протікають по обох провідниках, дорівнює струму в нерозгалуженому колі:
I = I1 + I2.
Цей результат виходить з того, що в точках розгалуження струмів (вузли A і B) у колі постійного струму не можуть накопичуватися заряди. Наприклад, до вузла A за час t приходить заряд I*t а виходить з вузла за той же час заряд I1*t + I2*t. Отже
I = I1 + I2.
Паралельне з'єднання провідників
Записуючи на підставі закона Ома
де R – електричний опір всього кола, отримаємо
При паралельному з'єднанні провідників величина, обернена загальному опору кола, дорівнює сумі величин, обернених опорам паралельно включених провідників.
Цей результат справедливий для будь-якого числа паралельно з'єднаних провідників.
Формули для послідовного і паралельного з'єднання провідників дозволяють у багатьох випадках розраховувати опір складного кола, що складається з багатьох резисторів. На мал. 3 наведений приклад такого складного кола і вказана послідовність обчислень.
Розрахунок опору складного кола. Опори всіх провідників вказані в омах (Ом)
Слід зазначити, що далеко не будь-яке складне коло, що складаються з провідників з різними опорами, може бути розраховано за до формул для послідовного і паралельного з'єднання. На мал. 4 наведений приклад електричного кола, яке не можна розрахувати вказаним вище методом.
Приклад електричного кола, що не зводиться до комбінації послідовно і паралельно сполучених провідників
Вращающийся заряженный цилиндр создает внутри себя магнитное поле. [1]
Бесконечный заряженный цилиндр радиуса г имеет объемную плотность заряда р и окружен соосной с ним заземленной цилиндрической металлической поверхность. [2]
Бесконечный заряженный цилиндр радиуса г имеет объемную плотность заряда р и окружен соосной с ним заземленной цилиндрической металлической поверхностью радиуса R. [3]
Внутри заряженного цилиндра имеется цилиндрическая полость. [4]
Однородно заряженный цилиндр радиуса R и высоты / г вращается с постоянной угловой скоростью ( о около оси, проходящей через среднюю точку цилиндра перпендикулярно его оси симметрии. Полный заряд равен Q. [5]
Поле заряженного цилиндра или прямой. Очень часто напряженность поля заряженных тел находят, применяя теорему Остроградского - Гаусса. В частности, с ее легко найти поле сферы, бесконечной плоскости ( но не пластинки. [6]
Толмен, используя заряженный цилиндр, показал, что по вызываемому магнитному эффекту колеблющийся заряд эквивалентен переменному току. [7]
Вектор электрического смещения внутри бесконечно длинного заряженного цилиндра кругового сечения, выполненного из диэлектрика, меняется в функции расстояния от оси цилиндра г по закону D1 r k1r, а вне цилиндра - по закону D. Окружающей средой является воздух. [8]
На некотором расстоянии от оси равномерно заряженного цилиндра находятся две молекулы равной массы. Расстояние между зарядами другой молекулы определяется соотношением qEkK, где Е - средняя напряженность поля, действующего на молекулу, k - постоянный коэффициент. В начальный момент электрические моменты молекул одинаковы, а их скорости равны нулю. [9]
Изменение потенциала в пространстве между двумя заряженными цилиндрами в точности эквивалентно другому физическому явлению, а именно упругой мембраны принимать ту или иную форму. [10]
Определить электростатическое поле, расположенное вне двух разноименно заряженных цилиндров г - 5 4 и г 5 4, если разность их потенциалов равна единице. [11]
Мы уже решали электростатическую задачу об однородно заряженном цилиндре. [12]
Аналогично решению задачи 69 убеждаемся, что поле внутри заряженного цилиндра равно нулю
