Для эл.питания постоянным током потребителя
при выпрямленном напряжении Ud=100 B
необходимо применить эл.схему двухполупериодного выпрямителя
на стандартных диодах средней мощности типа Д233Б.
͇Д͇а͇н͇о͇:͇
Ud=100 B;
диод Д233Б;
допустимый ток Iдоп=5 А;
обратное напряжение Uобр=500 B.
---
͇Н͇а͇й͇т͇и͇:͇
Pd-?
Составить эл.схему выпрямителя.
͇Р͇е͇ш͇е͇н͇и͇е͇:͇
Для двухполупериодной схемы выпрямления
ток ч/з диод равен половине тока потребителя,
т.е. должно выполняться условие Iдоп>0,5*Id.
Эл.ток потребителя не задан, поэтому принимаем
его значение 80% от допустимого тока диода:
Id=Iдоп*0,8=5*0,8=4 A.
Определяем допустимую мощность потребителя:
Pd=Id*Ud=4*100=400 Вт.
Определяем напряжение, действующее на диод
в непроводящий период:
Uв=3,14*Ud=3,14*100=314 B.
Это напряжение меньше паспортного значения диода:
Uв<Uобр, поэтому диод удовлетворяет условиям задачи.
Составляем эл.схему выпрямителя.
Полагают, что у комет имеется две отдельные области происхождения в Солнечной системе. Короткопериодические кометы (с периодами до 200 лет) по общепринятой теории происходят из пояса Койпера или рассеянного диска, двух связанных плоских дисков ледяного материала, начинающихся в районе орбиты Плутона около 38 а. е. и совместно простирающихся вплоть до 100 а. е. от Солнца. В свою очередь считают, что долгопериодические кометы, такие как комета Хейла — Боппа, с периодами в тысячи лет, происходят из облака Оорта. Орбиты в пределах пояса Койпера относительно устойчивы, и поэтому предполагают, что оттуда происходят лишь немногие кометы. Рассеянный диск же динамически активен и является намного более вероятным местом происхождения комет. Кометы переходят из рассеянного диска в сферу внешних планет, становясь объектами, известными как кентавры. Затем кентавры переходят на внутренние орбиты и становятся короткопериодическими кометами.
