Для решения этой задачи нам понадобится использовать второй закон Ньютона.
Второй закон Ньютона гласит, что сила, действующая на тело, равна произведению массы тела на его ускорение: F = m*a, где F - сила, m - масса тела, a - ускорение.
У нас дана масса тела (200 г), поэтому сначала переведем ее в килограммы. 1 г равен 0,001 кг, поэтому масса тела будет равна 0,2 кг.
Теперь, чтобы найти ускорение тела, воспользуемся формулой F = m*a и решим ее относительно ускорения: a = F/m.
Подставим значения силы и массы: a = 0,1 Н / 0,2 кг = 0,5 м/с².
Теперь мы знаем ускорение тела. Чтобы найти скорость тела в конце 5-й секунды, воспользуемся формулой скорости: v = u + a*t, где v - конечная скорость, u - начальная скорость (в данном случае тело неподвижно, поэтому u = 0), a - ускорение, t - время.
А1. Для того чтобы в схеме после размыкания ключа К возникли свободные колебания тока, к точкам А и В надо подсоединить конденсатор. Обоснование: При размыкании ключа К конденсатор начинает заряжаться через катушку индуктивности, создавая свободные колебания тока в цепи.
А2. Когда ключ перевели в положение 2, то энергия электрического поля увеличивается, энергия магнитного поля уменьшается. Обоснование: При переводе ключа в положение 2 ток перестает протекать через катушку и начинает заряжать конденсатор, увеличивая энергию электрического поля. При этом энергия магнитного поля в катушке уменьшается.
А3. Период свободных колебаний тока в контуре равен Т. В некоторый момент времени энергия электрического поля в конденсаторе равна нулю. Она снова будет равна нулю через минимальное время. Ответ: Т/2. Обоснование: Период колебаний в контуре равен времени, через которое происходит один полный цикл колебаний. По определению, полный цикл колебаний в контуре происходит через время, равное периоду колебаний. Таким образом, через время Т/2 энергия электрического поля в конденсаторе снова будет равна нулю.
А4. Гармоническим колебаниям заряда от времени соответствует зависимость 10 -3 cos2p t. Обоснование: Гармонические колебания описываются функцией cos(ωt + φ), где ω - угловая частота, t - время, φ - начальная фаза. В данном случае функция cos2p t соответствует гармоническим колебаниям с угловой частотой 2p.
А5. Изменение силы тока катушки в колебательном контуре происходит по закону i = 5 sinpt/3. Амплитуда и частота колебаний равны 5 А и p/3 Гц соответственно. Обоснование: Здесь задан закон изменения силы тока в колебательном контуре, и это задает зависимость i = A sin(ωt + φ), где A - амплитуда, ω - угловая частота, t - время, φ - начальная фаза. Значение 5 А задает амплитуду колебаний, а значение p/3 Гц задает угловую частоту.
А6. На рисунке представлен график зависимости напряжения от времени. Период колебаний равен 0,02 с. Обоснование: Период колебаний определяется как время, через которое происходит один полный цикл колебаний. По графику видно, что один полный цикл занимает время, равное 0,02 с.
А7. Разность фаз между колебаниями заряда на конденсаторе и силой тока в катушке равна p/2. Обоснование: Разность фаз между колебаниями заряда на конденсаторе и силой тока в катушке в колебательном контуре равна п/2, так как конденсатор опережает по фазе силу тока в катушке на п/2.
А8. Частота колебаний в контуре с увеличением индуктивности катушки в четыре раза уменьшается в два раза. Обоснование: Частота колебаний в колебательном контуре определяется формулой f = 1/(2p√(LC)), где L - индуктивность катушки, C - емкость конденсатора. При увеличении индуктивности L в четыре раза, частота колебаний уменьшается в два раза.
А9. При затухающих колебаниях тока полная энергия, вначале запасенная в конденсаторе, увеличивается. Обоснование: При затухающих колебаниях тока энергия электрического поля конденсатора переходит в другие формы энергии, такие как тепловая энергия. Поэтому полная энергия системы увеличивается.
А10. Зависимости ЭДС индукции от времени соответствует график B. Обоснование: График синусоидальной зависимости ЭДС индукции от времени соответствует ситуации, когда магнитный поток сквозь поверхность рамки меняется по синусоидальному закону.
А11. Максимальная ЭДС индукции в рамке, вращающейся в однородном магнитном поле, определяется: величиной индукции магнитного поля. Обоснование: Максимальная ЭДС индукции в рамке, вращающейся в однородном магнитном поле, определяется величиной индукции магнитного поля, а не угловой скоростью вращения или площадью рамки.
А12. Зависимости индуктивного сопротивления xl в цепи переменного тока от частоты соответствует график 1. Обоснование: В графике 1 зависимость индуктивного сопротивления от частоты представлена снижающейся функцией, что соответствует индуктивному сопротивлению в цепи переменного тока в зависимости от частоты.
А13. Если раздвинуть пластины конденсатора, то емкостное сопротивление увеличится. Обоснование: Емкостное сопротивление конденсатора определяется формулой Xc = 1/(2pC), где C - емкость конденсатора. При раздвижении пластин конденсатора его емкость C уменьшается, что приводит к увеличению емкостного сопротивления Xc.
А14. При увеличении индуктивного сопротивления общее сопротивление цепи может увеличиться, может уменьшиться. Обоснование: Общее сопротивление цепи включает в себя как активное сопротивление R, так и реактивное сопротивление xl. При увеличении индуктивного сопротивления xl общее сопротивление цепи может как увеличиться, так и уменьшиться, в зависимости от соотношения между R и xl.
А15. В больших промышленных генераторах ЭДС наводится в статоре. Обоснование: В больших промышленных генераторах огромные магнитные поля создаются обмотками на статоре, которые обеспечивают наведение ЭДС.
А16. Р
0,0(0 оценок)
Полный доступ
Позволит учиться лучше и быстрее. Неограниченный доступ к базе и ответам от экспертов и ai-bota
Оформи подписку
