11. Назвіть прізвище українського вченого, який першим роз рахував траєкторію польоту космічних апаратів на Місяць:
а) Юрій Кондратюк; в) Олександр Смакула;
б) Сергій Корольов; г) Іван Пулюй.
12. Вкажіть прізвище українського вченого, який є творцем ракетно-космічної техніки:
а) Іван Пулюй;
в) Леонід Каденюк;
б) Сергій Корольов; г) Борис Патон.
13. Вкажіть кількісну характеристику фізичних явищ і тіл:
а) прилад для вимірювання;
б) одиниця фізичної величини;
в) фізична величина;
г) позначення фізичної величини.
14. Вкажіть рядок, у якому наведено тільки фізичні величини:
а) час, метр, секунда;
б) швидкість, об'єм, кілограм,
В) довжина, час, об'єм;
г) квадратний метр, секунда, довжина.
15. Вкажіть, що означає — виміряти будь-яку величину:
а) використати прилад для її вимірювання;
б) порівняти з подібною величиною;
Виразити в певних одиницях;
г) порівняти з однорідною величиною, узятою за одиницю даної величини.​

1. Cила тока: Физическая величина- I,единица измерения[А] (ампер)
 Формула- ( где I- сила тока, q- эл.заряд, Δt- интервал времени)
2. Напряжение: Физическая величина - U,единица измерения [B](вольт), Формула-  ( где U- напряжение, А-работа, q-эл.заряд.)
3.Сопротивление: Физическая величина- R,единица измерения [Ом], Формула -   ,   ( где p- удельное сопротивление проводника, l- длина проводника, s-площадь поперечного сечения.)
4. закон Ома: Формула-  
5.Работа эл.тока: физическая величина - W ,единица измерения [Дж], формула - W=U*q
6. Мощность тока: Физическая величина - P, единица измерения [Вт], формула - 
7. Закон Джоуля-Ленца: Физическая величина- Q(количество теплоты),единица измерения [Дж], формула-  (где R-сопротивление проводника,I-ток протекающий по проводнику и t- время в течение которого ток протекал по проводнику
Не забудьте поблагодарить:3

Если бы никакого препятствия в виде стены не было, то уравнения движения маятника для угла и двух его производных от времени выглядело бы так:

φ = Φcosωt (Φ – начальное и максимальное значение угла отклонения) ;
φ' = –Φωsinωt ;
φ'' = –Φω²cosωt ;

В нашем случае, во время столкновения – всё пойдёт немного не так, но поскольку вне стены маятник предоставлен сам себе, а после упругого столкновения полная энергия, а значит и амплитуда колебаний сохраняется, то вне стены он будет продолжать колебаться как маятник. Уравнение движения в таком случае можно записать так:

φ = Φcosδ ;
φ' = –Φωsinδ ;
φ'' = –Φω²cosδ ;

Где внутренний гармонический параметр δ – или «фаза» будет уже зависеть от времени не просто линейно, а как-то сложнее. Разберёмся с этим.

До первого столкновения со стенкой колебание не отличается от обычного гармонического, а значит δ = ωt ;

Не указано, как сориентирована стенка, т.е. идёт ли она круто под наклоном, так что свободно мятник на ней просто лежит, или же стенка вообще отвесная, и маятник может висеть рядом с ней вертикально. Так что величина угла столкновения может быть, как Φ/2, так и –Φ/2 (для отвесной стенки):

Итак, когда грузик достигнет стены: φ = ±Φ/2, получаем:

±Φ/2 = Φcosδн ;

cosδн = ±1/2 ;

δн+ = π/3     – фаза начала удара для крутой стенки, на которой свободный маятник лежит;

δн– = 2π/3     – фаза начала удара для отвесной стенки с возможностью вертикального провисания;

После удара об стену, грузик изменит свою угловую скорость φ' – на противоположную, а отклонение φ и ускорение φ'' (определяемое только отклонением φ) останется таким же. При этом произойдёт какой-то скачок «фазы» δ, с фазы начала удара δн до фазы конца удара δк

φ(δк) = φ(δн) ;
φ'(δк)=–φ'(δн) ;
φ''(δк) = φ''(δн) ;

cosδк = cosδн ;
–sinδк = sinδн ;
–cosδк = –cosδн ;

cosδк = cos[–δн] ;
–sinδк = –sin[–δн] ;
δк = –δн ;

Учитывая фазу начала удара, получаем фазу окончания удара:

δк+ = –π/3     – фаза окончания удара для крутой стенки, на которой свободный маятник лежит;

δк– = –2π/3     – фаза окончания удара для отвесной стенки с возможностью вертикального провисания;

Рассмотрим первый случай крутой стенки, где фаза при ударе делает скачок от δн+ = π/3 до δк+ = –π/3 .

После скачка фазы с π/3 до –π/3 опять будет происходить обычное колебание до фазы π/3 начала следующего удара.

Есть прекрасная функция, которая монотонно растёт, а потом срывается вниз и опять проходит те же значения каждый отрезок длиной в π. Это функция тангенса. Только она растён НЕ на интервале ( –π/3 ; π/3 ), а на в 1.5 раза более широком. Ок. Сузим интервал внутеренним аргументным коэффициентом и возьмём от этого всего уже не периодический арктангенс. Тогда получится, что:
δ = [2/3] arctg tg ( [3/2] ωt ), в самом деле:

От ωt=0 нуля до ωt=π/3 функция δ = [2/3] arctg tg ( [3/2] ωt ) = ωt ,

Затем происходит скачок и [2/3] arctg даёт уже значения фазы на на [2/3] π меньшие, что как раз соответствует необходимому скачку.

Тогда уравнение колебания данной системы можно записать, как:

φ+ = Φcos ( [2/3] arctg tg ( [3/2] ωt ) ) ;

Аналогично можно показать, что для отвесной стены уравнение запишется, как:

φ– = Φcos ( [4/3] arctg tg ( [3/4] ωt ) ) ;

Смотрите иллюстрацию:

Период в обоих случаях определяется внутренней периодической функцией тангенса:

ОТВЕТ:

T+ = π/([3/2]ω) = [2π/3] √[L/g]     – для крутой стенки, на которой свободный маятник лежит;

T– = π/([3/4]ω) = [4π/3] √[L/g]     – для отвесной стенки с возможностью вертикального провисания.