Соответствующие рассуждения можно провести для случая, когда магнит выдвигается из кольца.
Магнитный поток, пронизывающий кольцо, убывает. Вектор, индукции магнитного поля магнита, направлен противоположно вектору скорости движения магнита.
Вектор индукции магнитного поля, созданного индукционным током, также направлен противоположно вектору скорости движения магнита.
Вращая правый винт так, чтобы он вкручиваясь в плоскость, пронизываемую магнитным полем, двигался в направлении, совпадающем с направлением вектора индукции магнитного поля, созданного индукционным током (или, что то же самое, в направлении, противоположном скорости движения магнита), по направлению вращения ручки определяем направление индукционного тока.
Или:
Вращая правый винт так, чтобы направление вращения ручки совпадало с направлением силовых линий магнитного поля, созданного индукционным током (или, что то же самое, было противоположным направлению движения магнита), по направлению перемещения винта определяем направление индукционного тока.
В этом случае ток направлен против часовой стрелки.
Правило определения направления индукционного тока в замкнутом проводнике получено нами на основе логических рассуждений, построенных в свою очередь на экспериментальных фактах.
Проведенные рассуждения достаточно правдоподобны, но, тем не менее, они требуют дополнительной проверки.
Один из вариантов проверки достоверности сделанных выводов заключается в получении тех же самых результатов другими
В математике существует косвенного доказательства, называемый доказательством от противного.Его можно попытаться применить и к нашему случаю.
Сущность доказательства от противного состоит в том, что вместо суждения, истинность которого требуется доказать, временно в качестве истинного принимается противоположное суждение, из которого вытекают свои следствия. Если удастся каким-то доказать ложность следствий, тем самым будет доказана и ложность принятого суждения, а значит справедливость суждения противоположного, изначально интересующего нас.
Применим этот доказательства к определению направления индукционного тока в замкнутом проводнике.
Предположим, что индукционный ток, порожденный изменяющимся магнитным потоком, пронизывающим замкнутый контур, имеет такое направление, что порожденное им магнитное поле создает магнитный поток не препятствующий, а содействующий изменению магнитного потока, порождающего индукционный ток.
Пусть, например, к алюминиевому кольцу начнет приближаться северный полюс полосового магнита.
Нарастающий магнитный поток, пронизывающий кольцо приведет к появлению в кольце индукционного тока.
Чтобы, согласно нашей посылке, этот ток создал магнитное поле нарастанию магнитного потока, пронизывающего контур, на краю кольца, расположенному ближе к северному полюсу полосового магнита, должен появиться южный полюс.
тело по оси Y будет двигаться сначала вверх, а затем виз. При этом ускорение движения тела в обоих случаях равно ускорению g¯¯¯. На прохождение пути вверх от произвольной высоты y=h0 до максимальной высоты подъема (h) тело тратит столько же времени, сколько на падение вниз от h до y=h0. Следовательно, точки симметричные относительно вершины подъема тела лежат на одинаковой высоте. Получается, что траектория движения тела симметрична относительно точки-вершины подъема - и это парабола.
Скорость движения тела, брошенного под углом к горизонту можно выразить формулой:
v¯¯¯(t)=v¯¯¯0+g¯¯¯t (3),
где v¯¯¯0 - скорость тела в момент броска. Формулу (3) можно рассматривать как результат сложения скоростей двух независимых движений по прямым линиям, в которых участвует тело.
Выражения для проекции скорости на оси принимают вид:
{vx=v0cosα, vy=v0sinα−gt (4).
Уравнение для перемещения тела при движении в поле тяжести:
s¯¯¯(t)=s¯¯¯0+v¯¯¯0t+g¯¯¯t22(5),
где s¯¯¯0 - смещение тела в начальный момент времени.
Проектируя уравнение (5) на оси координат X и Y, получим:
{x=v0cos(α)⋅t, y=h0+v0sin(α)⋅t−gt22 (6).
Тело, двигаясь вверх, имеет по оси Y сначала равнозамедленное перемещение, после того, как тело достигает вершины, движение по оси Y становится равноускоренным.
Траектория движения материальной точки получается, задана уравнением:
y=h+x tg α−gx22v20cos2α(7).
По форме уравнения (7) видно, что траекторией движения является парабола.
